12. ОБОЙДЕННЫЕ ЯДРА

    Как уже отмечалось, ядра тяжелее железа образуются в реакциях захвата нейтронов. Такой механизма достаточно хорошо описывает распространенность стабильных ядер, расположенных вблизи долины стабильности. Однако целый ряд стабильных ядер, обедненных нейтронами - ⁷⁴Se, ⁷⁸Kr, ⁸⁴Sr (рис. 43), ⁹²Mo, ⁹⁶Ru и др., расположен в стороне от траекторий s- и r-процессов. Распространенность этих ядер на 2 - 3 порядка ниже, чем соседних ядер, образованных в s- и r-процессах.
    Образование такого рода ядер, называемых обойденными, можно объяснить, если предположить, что они генерируются в следующих реакциях:

1. Реакции захвата протона (p,n), (p,).
2. Реакции фоторасщепления (,n), ( ,2n).
3. Реакции слабого взаимодействия e⁺ + (A,Z) (A,Z+1) + _e.
4. Реакции скалывания. Необходимые для этого ускоренные протоны и a -частицы образуются при прохождении ударной волны в оболочке сверхновой.
5. В ряде работ предложен механизм образования обойденных ядер под действием интенсивных потоков нейтрино в результате взрыва сверхновой:

ν_e+ (A+1,Z-1) (A+1,Z)* + e^-,

(A+1,Z)* (A,Z) + n.

						84	85	86	87	88	89
				39Y		4.6 с	2.7 ч	14.7 ч	80 ч	107 дн	//////////
					82	83	84	85	86	87
			38Sr		25.6 дн	32.4 ч	//////////	64.8 дн	//////////	//////////
		78	79	80	81	82	83	84	85
		17.7 мин	23 мин	33 с	4.6 ч	1.27 мин	86.2 дн	33 дн	//////////	37Rb
		77	78	79	80	81	82	83
		74.4 мин	//////////	35 ч	////////	2.3·105 лет	//////////	//////////	36Kr
74	75	76	77	78	79	80	81	82
25.4 мин	96.7 мин	16.2 ч	57 ч	6.5 мин	////////	17.7 мин	//////////	35.3 ч	35Br
73	74	75	76	77	78	79	80	81
7.15 ч	//////////	120 дн	//////////	/////////	////////	< 7·105 лет	//////////	18.5 мин	34Se
72	73	74	75	76	77	78	79	80
26 ч	80 дн	17.8 дн	//////////	26.3 ч	38.8 ч	91 мин	9.0 мин	15.2 с	33As

Рис. 43. Фрагмент таблицы изотопов ядер с Z = 33 - 39. Заштрихованы ячейки, отвечающие стабильным изотопам. Указан период полураспада и массовое число.

    В результате захвата нейтрино и испускания электрона ядро (A+1,Z) образуется в возбужденном состоянии с энергией возбуждения выше энергии отделения нейтрона в ядре (A+1,Z). Тогда возможен распад ядра (A+1,Z) из возбужденного состояния с испусканием нейтрона и образованием в конечном состоянии обойденного ядра (A,Z).